Modesto Montoya
| lugar de nacimiento = Salpo, | residencia = Lima | ciudadanía = Francesa | alma máter = Universidad Nacional de Ingeniería | posgrado = Universidad de París-Sur | área = Física nuclear | empleador = * Ministerio de Energía y Minas * Universidad Nacional de Ingeniería | escudo = Gran Sello de la República del Perú.svg | cargo = Ministro del Ambiente del Perú | inicio = | final = | presidente = Pedro Castillo | primerministro = Aníbal Torres | predecesor = Wilber Supo | sucesor = Wilbert Rozas | partido político = Juntos por el Perú | cónyuge = Véronique Collin | premios = Orden del Árbol de la Quina | programas = * ''Umbrales'' * ''La Hora Atómica'' * ''Encuentro con la Ciencia'' | cargo2 = Presidente del Instituto Peruano de Energía Nuclear | inicio3 = 2001 | final3 = 2006 | predecesor3 = Ángel Manuel Castro Baca | sucesor3 = Conrado Seminario Arce | inicio2 = | final2 = | predecesor2 = Petrick Casagrande | escudo2 = PCM-Energia-y-Minas.png | sucesor2 = Heriberto Sánchez Córdova }} Modesto Edilberto Montoya Zavaleta (Salpo, La Libertad, 24 de febrero de 1949) es un investigador peruano y profesor principal en la Facultad de Ciencias de la Universidad Nacional de Ingeniería (UNI). Su tema de investigación se centra en la física nuclear, especialmente en el proceso de fisión nuclear fría y el efecto de la emisión de neutrones sobre las mediciones de distribuciones de masa y energía cinética de los fragmentos de fisión. Ejerce también como divulgador científico, escritor y presentador de televisión.Es promotor de la ciencia y la tecnología en el Perú y fundador del Centro de Preparación para la Ciencia y Tecnología (CEPRECYT) y del Encuentro Científico Internacional (ECI) que se desarrolla periódicamente en Lima, Perú. Fue presidente de la Sociedad Peruana de Física (1988-1994) y del Instituto Peruano de Energía Nuclear (2001-2006). proporcionado por Wikipedia
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artículo
Publicado 2013
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This paper shows pair breaking and electrostatic (Coulomb) interaction effects on the distribution of mass and kinetic energy in cold fission of 233U, 235U and 239Pu thermal neutron induced. The fission process ends at the scission point, when the complementary fragments 1 and 2, having masses y A1A2 are formed. Those fragments goes away each other and acquire kinetic energies y E1E2. The fragments emit neutrons eroding mass and kinetic energy distribution. In order to avoid these disturbances, cold fission, i.e. with no neutron emission, is studied. Contrary to expected, for that excitation energy region, tough weak, an even-odd effect is observed.This result is not incompatible with a strong odd-even effect on the charge distribution or neutron number distribution. Moreover In cold fission, the minimum value of total excitation energy ( ), as a function of , is correlated with the "Cou...
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artículo
Publicado 2005
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No podemos negar que la energía nuclear se encuentra estigmatizada. Su uso como arma atómica es ingratamente recordado, en desmedro de los beneficios que ésta ha traído a la humanidad. Su aplicación en diversos campos como la medicina, la minería y la arqueología es un ejemplo de su importancia actual. Ahora bien, alcanzar el máximo potencial de la tecnología nuclear puede traer consigo muchos riesgos. En este sentido, resultará fundamental no sólo la permanente capacitación de los profesionales encargados de manejarla y aplicarla, sino también el establecimiento de estándares adecuados para controlar los riesgos y garantizar la seguridad de las personas.
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artículo
Publicado 2013
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En este trabajo se muestra los efectos de la ruptura de parejas de nucleones y de la interacción electrostática entre fragmentos sobre la distribución de masa y energía cinética en la fisión fría de la fisión de 233U, 235U y 239Pu inducida por neutrones térmicos. El proceso de fisión termina en el punto de escisión, cuando se forman los fragmentos complementarios 1 y 2, con masas y A1A2. Luego, esos fragmentos se alejan entre sí y adquieren energías cinéticas y E1E2. Los fragmentos emiten neutrones erosionando la distribución de masa y energía. Para evitar estas perturbaciones, se estudia la fisión fría i.e., fisión sin emisión de neutrones. Contrario a lo que se esperaba, en estas ventanas de energía cinética se observa un débil efecto par-impar sobre la distribución de masa de fragmentos. Por otro lado, en la fisión fría se observa que el valor mínimo de la e...
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artículo
Publicado 2013
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This paper shows pair breaking and electrostatic (Coulomb) interaction effects on the distribution of mass and kinetic energy in cold fission of 233U, 235U and 239Pu thermal neutron induced. The fission process ends at the scission point, when the complementary fragments 1 and 2, having masses y A1A2 are formed. Those fragments goes away each other and acquire kinetic energies y E1E2. The fragments emit neutrons eroding mass and kinetic energy distribution. In order to avoid these disturbances, cold fission, i.e. with no neutron emission, is studied. Contrary to expected, for that excitation energy region, tough weak, an even-odd effect is observed.This result is not incompatible with a strong odd-even effect on the charge distribution or neutron number distribution. Moreover In cold fission, the minimum value of total excitation energy ( ), as a function of , is correlated with the "Cou...
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artículo
Publicado 2010
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The average of fragment kinetic energy () and the multiplicity of prompt neutrons (v) as a function of fragment mass (m*), as well as the fragment mass yield (Y (m*)) from thermal neutron induced fission of Pu-239, have been measured by Tsuchiya et al. In that work the mass and kinetic energy are calculated from the measured kinetic energy of one fragment and the diference of time of flight of the two complementary fragments. However they do not present their results about the standard deviation σE* (m*). In this work we have made a numerical simulation of that experiment, assuming an initial distribution of the primary fragment kinetic energy (E(A)) with a constant value of the standard deviation as function of fragment mass (σE (A)). As a result of that simulation we obtain the dependence σE* (m*) which presents an enhancement between m* = 92 and m* = 110, and a peak at m* = 1...
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artículo
Publicado 2014
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The Coulomb effect hypothesis, formerly used to interpret fluctuations in the curve of maximal total kinetic energy as a function of light fragment mass in reactions 233-U (nth,f), 235-U(nth,f) and 239-Pu(nth,f), is confirmed in high kinetic energy as well as in low excitation energy windows, respectively. Data from reactions 233-U (nth,f), 235-U(nth,f), 239-Pu(nth,f) and 252-Cf(sf) show that, between two isobaric fragmentations with similar Q-values, the more asymmetric charge split reaches the higher value of total kinetic energy. Moreover, in isobaric charge splits with different Q-values, similar preference for asymmetrical fragmentations is observed in low excitation energy Windows.
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artículo
Publicado 2010
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Using a time of flight technique, the maximal values of kinetic energy as a function of primary mass of fragments from low energy fission of U-234 and U-236 were measured by Signarbieux et al. From calculations of scission configurations, it is concluded that, for those two fissioning systems, the maximal value of total kinetic energy corresponding to fragmentations (42Mo62, 50Sn80) and (42Mo64, 50Sn80) respectively, are equal to the available energies, and their scission configurations are composed by a spherical heavy fragment and a prolate light fragment, both in their ground state.
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documento de trabajo
Publicado 2007
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The mass and kinetic energy distributions of fragments from thermal neutron induced fission of U-233 have been studied using a Monte-Carlo simulation. In our previous work [1] we reproduce the two pronounced broadenings in the standard deviation (SD) of the kinetic energy distribution of the final fragment at mass number around m=109, and m=125, respectively, which is agreement with the experimental data obtained by Belhafaf et al. [2].
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artículo
Publicado 1984
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Se ha medido la distribución de la energía entre entre 40 y 90 meV transferida a los neutrones inelásticamente dispersos por híbridos de LaNi5. Los picos obtenidos en 56.5 y 73 meV, son relacionados con vibraciones de átomos de hidrógeno pro interacción con los átomos La y Ni3g respectivamente. Las correspondientes constantes de fuerza son entonces CLa = 100.38 meV/Å (la distancia es La = 2.5125 Å) y CNi3g = 102.93 meV/Å (la distancia es Ni3g = 1.994 Å ). Se propone una posible estructura cristalina de LaNi5H0.15 en la que el hidrógeno ocupa las posiciones octaédrica (3f) y tetraédrica (6m).
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artículo
Publicado 2016
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The Coulomb effects hypothesis is used to interpret even-odd effects of maximum total kinetic energy as a function of mass and charge of fragments from thermal neutron induced fission of U-235. Assuming spherical fragments at scission, the Coulomb interaction energy between fragments (C_sph) is higher than the Q-value, the available energy. Therefore at scission the fragments must be deformed, so that the Coulomb interaction energy does not exceed the Q-value. The fact that the even-odd effects in the maximum total kinetic energy as a function of the charge and mass, respectively, are lower than the even-odd effects of Q is consistent with the assumption that odd mass fragments are softer than the even-even fragments. Even-odd effects of charge distribution in super asymmetric fragmentation also are interpreted with the Coulomb effect hypothesis. Because the difference between C_sph and ...
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artículo
Publicado 2014
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Se muestra las consecuencias erosivas de la emisión de neutrones sobre la distribución de número de masa (A) y energía cinética (E) de los fragmentos de fisión inducida por neutrones térmicos de U-233 y U-235, respectivamente. Además se muestra los efectos de la ruptura de parejas de nucleones, y de la interacción electrostática entre fragmentos en el punto de escisión, sobre la distribución de masa y energía cinética en la región fría de la fisión inducida por neutrones térmicos de U-233, U-235 y Pu-239, respectivamente. La emisión de neutrones erosiona los efectos par-impar sobre la distribución de número de neutrones (δN) de los fragmentos, definido como la diferencia de los rendimientos relativos de los fragmentos con número par (N_p) y número impar (N_i) de neutrones, respectivamente. Para evitar los efectos de la emisión de neutrones, se estudia la fisión ...
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artículo
Publicado 2003
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Mass and kinetic energy distribution of nuclear fragments after neutron induced fission of U-235 have been studied using a Monte-Carlo simulation. Besides that the pronounced peak in the standard deviation of the kinetic energy σE(m) at the mass number around m = 110 was reproduced, a second peak was found at m = 126. These results are in good agreement with experimental data obtained by Belhafaf et al. We have concluded that the obtained results are consequence of the characteristics of neutron evaporation for the fragments and sharp variation on primary mass yield curve.
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artículo
Se analiza los resultados de la distribución de masas de los fragmentos de la reacción Pu-239 (n.t.,f.) en la región de altos valores de la energía cinética. Se descubre que las configuraciones de escisión correspondientes a los fragmentos 106-108 (superíndice) 42(subíndice)-Mo son las menos excitadas. Las fragmentaciones de masas impares tienen la misma probabilidad que las masas pares. Las diferentes interpretaciones de tales resultados son confrontadas.
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documento de trabajo
En la fisión de baja energía del U-236, sea i) EKmax el valor experimental de la energía cinética total máxima que alcanzan los pares de fragmentos, el más liviano de los cuales tiene AL nucleones y ZL protones; ii) Qmax, la energía disponible; e iii) ECs la energía coulombiana de una configuración de escisión de estos dos fragmentos suponiendo que los fragmentos son esféricos y que la separación entre superficies es de 2 fm. Se observa que en general ECs es mayor que Qmax y (Qmax – Emax) está correlacionado con (ECs – Qmax). Se espera resultados similares para otros sistemas físiles.
15
artículo
Se interpretan los resultados experimentales correspondientes al valor máximo de la energía cinética total de la masa de los fragmentos de fisión de los núcleos U-234 y U-236, respectivamente. Para tal propósito se usa un modelo llamado “Modelo de las Configuraciones más compactas de Escisión” en el que se hacen dos hipótesis: i) las configuraciones de escisión correspondientes al valor máximo de la energía de interacción son alcanzadas en el proceso de fisión, ii) en todas las configuraciones de escisión existe al menos una pareja de nucleones.
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Publicado 2014
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El uso pacífico de las radiaciones ionizantes genera beneficios para la sociedad en general y aporta al desarrollo sostenible de un país; sin embargo, las radiaciones generan también riesgos tanto al personal ocupacionalmente expuesto, así como para el público y el medioambiente si es que no se cuenta con una legislación nacional con la jerarquía y robustez necesaria que permita el obligatorio cumplimiento de las condiciones de seguridad acorde a las recomendaciones internacionales dadas por el Organismo Internacional de Energía Atómica (OIEA), la Organización Mundial de la Salud (OMS) y la Organización Internacional del Trabajo (OIT). El 14 de julio del año 2003 se aprobó la Ley 28028 en el Perú, una norma jurídica de la mayor jerarquía. En el presente artículo se analiza el marco jurídico nacional que regula el uso seguro de las radiaciones ionizantes y los resultados...
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artículo
Publicado 2011
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El método de doble energía ha sido usado por varios autores para medir la distribución de masa (A*) y energía cinética total de los fragmentos complementarios (EKT*) de la fisión espontánea del Cf-252, encontrándose un ensanchamiento de la desviación estándar de distribución de EKT* (σEKT*) en la región cercana a la simetría de masas (A* = 226). Usando el método Monte Carlo, mostramos que ese ensanchamiento se debe que para cada valor de A* se produce la superposición de distribuciones de EKT* correspondientes a fragmentos primarios con dos o más masas vecinas, respectivamente.
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artículo
Publicado 1984
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In order to explain the odd-even effect observed in low energy fission fragment distributions it has been recently required a double mechanism of nucleon pair breaking: before scission (early pair breaking) and at scission (late pair breaking), respectively. In the present work we show that, using the same formulae but considering only the early pair breaking mechanism, one can reproduce fairly well all the available experimental data on the odd-even effects.
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artículo
Publicado 1990
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Structures in mass and total kinetic energy distribution (TKE) in cold fission of U-234, U-236, and Pu-240 are interpreted in terms of a static scission configuration model. The role of shells in fragments present in their deformation energy function, in the Coulomb interaction energy between fragments at scission (C), and in the available energy (Q) are studied in detail. The maximal value of Cmax, corresponding to the most compact scission configuration, is calculated for several mass fragmentations. It is shown for a given primary fragmentation and Q being constant, that, if one increases the charge asymmetry, Cmax will increase. This dependence produces oscillations of Cmax as a function of light fragment mass (AL) which are correlated with the observed oscillations of the maximal values of TKE, TKEmax. The calculated Cmax values show odd-even effects in contrary to the experimental ...
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artículo
Publicado 2008
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The kinetic energy distribution as a function of mass of final fragments (m) from low energy fission of U-234, measured with the Lohengrin spectrometer by Belhafaf et al., presents a peak around m = 109 and another around m = 122. The authors attribute the first peak to the evaporation of a large number of neutrons around the corresponding mass number; and the second peak to the distribution of the primary fragment kinetic energy. Nevertheless, the theoretical calculations related to primary distribution made by Faust et al. do not result in a peak around m = 122. In order to clarify this apparent controversy, we have made a numerical experiment in which the masses and the kinetic energy of final fragments are calculated, assuming an initial distribution of the kinetic energy without peaks on the standard deviation as function of fragment mass. As a result we obtain a pronounced peak...
