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1
artículo
Publicado 2019
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Using a time of flight technique, the maximal values of kinetic energy as a function of primary mass of fragments from low energy fission of 234U and 236U were measured by Signarbieux et al. From calculations of scission configurations, one can conclude that, for those two fissioning systems, the maximal value of total kinetic energy corresponding to fragmentations (42Mo62, 50Sn80) and (42Mo64, 50Sn80) respectively, are equal to the available energies, and their scission configurations are composed by a spherical heavy fragment and a prolate light fragment both in their ground state.
2
artículo
Publicado 2009
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Using a time of flight technique, the maximal values of the kinetic energy as a function of the primary mass of fragments from low energy fission of 234U and 236U were measured by Signarbieux et al. From calculations of scission configurations, one can conclude that, for those two fissioning systems, the maximal values of the total kinetic energy corresponding to fragmentations (42Mo62, 50Sn80) and (42Mo64, 50Sn80) respectively, are equal to the available energy, and that their scission configurations are composed of a spherical heavy fragment and a prolate light fragment, both in their ground state.
3
artículo
Publicado 2010
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Using a time of flight technique, the maximal values of kinetic energy as a function of primary mass of fragments from low energy fission of U-234 and U-236 were measured by Signarbieux et al. From calculations of scission configurations, it is concluded that, for those two fissioning systems, the maximal value of total kinetic energy corresponding to fragmentations (42Mo62, 50Sn80) and (42Mo64, 50Sn80) respectively, are equal to the available energies, and their scission configurations are composed by a spherical heavy fragment and a prolate light fragment, both in their ground state.
4
artículo
Publicado 2008
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The kinetic energy distribution as a function of mass of final fragments (m) from low energy fission of U-234, measured with the Lohengrin spectrometer by Belhafaf et al., presents a peak around m = 109 and another around m = 122. The authors attribute the first peak to the evaporation of a large number of neutrons around the corresponding mass number; and the second peak to the distribution of the primary fragment kinetic energy. Nevertheless, the theoretical calculations related to primary distribution made by Faust et al. do not result in a peak around m = 122. In order to clarify this apparent controversy, we have made a numerical experiment in which the masses and the kinetic energy of final fragments are calculated, assuming an initial distribution of the kinetic energy without peaks on the standard deviation as function of fragment mass. As a result we obtain a pronounced peak...
5
artículo
Publicado 2019
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This paper shows pair breaking and electrostatic (Coulomb) interaction effects on the distribution of mass and kinetic energy in cold fission of 233U, 235U and 239Pu thermal neutron induced. The fission process ends at the scission point, when the complementary fragments 1 and 2, having masses y are formed. Then those fragments goes away each other and acquire kinetic energies y , reaching the detectors after emission of y neutrons, having masses and kinetic energies, respectively. As a result, in regions where the average of varies abruptly as function of , the distribution of will be wider than it was for the distribution of as a function of . Furthermore, the emission of neutrons erodes odd-even effects on the distribution of neutron number, defined as the difference between the relatives yields of fragments with even and odd, respectively. Neutron emission, consequently, also erodes ...
6
artículo
Publicado 2013
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This paper shows pair breaking and electrostatic (Coulomb) interaction effects on the distribution of mass and kinetic energy in cold fission of 233U, 235U and 239Pu thermal neutron induced. The fission process ends at the scission point, when the complementary fragments 1 and 2, having masses y A1A2 are formed. Those fragments goes away each other and acquire kinetic energies y E1E2. The fragments emit neutrons eroding mass and kinetic energy distribution. In order to avoid these disturbances, cold fission, i.e. with no neutron emission, is studied. Contrary to expected, for that excitation energy region, tough weak, an even-odd effect is observed.This result is not incompatible with a strong odd-even effect on the charge distribution or neutron number distribution. Moreover In cold fission, the minimum value of total excitation energy ( ), as a function of , is correlated with the "Cou...
7
artículo
Publicado 2014
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The Coulomb effect hypothesis, formerly used to interpret fluctuations in the curve of maximal total kinetic energy as a function of light fragment mass in reactions 233-U (nth,f), 235-U(nth,f) and 239-Pu(nth,f), is confirmed in high kinetic energy as well as in low excitation energy windows, respectively. Data from reactions 233-U (nth,f), 235-U(nth,f), 239-Pu(nth,f) and 252-Cf(sf) show that, between two isobaric fragmentations with similar Q-values, the more asymmetric charge split reaches the higher value of total kinetic energy. Moreover, in isobaric charge splits with different Q-values, similar preference for asymmetrical fragmentations is observed in low excitation energy Windows.
8
artículo
Publicado 2018
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The Coulomb effects hypothesis is used to interpret even-odd effects of maximum total kinetic energy as a function of mass and charge of fragments from thermal neutron induced fission of 235U. Assuming spherical fragments at scission, the Coulomb interaction energy between fragments ( ) is higher than the -value, the available energy. Therefore at scission the fragments must be deformed, so that the Coulomb interaction energy does not exceed the -value. The fact that the even-odd effects in the maximum total kinetic energy as a function of the charge and mass, respectively, are lower than the even-odd effects of is consistent with the assumption that odd mass fragments are softer than the even-even fragments. Even-odd effects of charge distribution in super asymmetric fragmentation also are interpreted with the Coulomb effect hypothesis. Because the difference between and &nb...
9
artículo
Publicado 2013
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En este trabajo se muestra los efectos de la ruptura de parejas de nucleones y de la interacción electrostática entre fragmentos sobre la distribución de masa y energía cinética en la fisión fría de la fisión de 233U, 235U y 239Pu inducida por neutrones térmicos. El proceso de fisión termina en el punto de escisión, cuando se forman los fragmentos complementarios 1 y 2, con masas y A1A2. Luego, esos fragmentos se alejan entre sí y adquieren energías cinéticas y E1E2. Los fragmentos emiten neutrones erosionando la distribución de masa y energía. Para evitar estas perturbaciones, se estudia la fisión fría i.e., fisión sin emisión de neutrones. Contrario a lo que se esperaba, en estas ventanas de energía cinética se observa un débil efecto par-impar sobre la distribución de masa de fragmentos. Por otro lado, en la fisión fría se observa que el valor mínimo de la e...
10
artículo
Publicado 2019
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The double energy method has been used by several authors to measure the mass (A *) and total kinetic energy (EKT *) distribution of the complementary fragments from spontaneous fission of 252Cf, finding an broadening of the distribution standard deviation EKT * (σEKT *) in the region near mass symmetry (A * = 226). Using Monte Carlo method, we show that this broadening is because for each value of A * an overlapping of distributions EKT * for primary fragments with two or more neighboring masses, respectively, are produced.
11
artículo
Publicado 2016
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Luego de la operación de un reactor nuclear de investigación, a una potencia superior a los 300 kW, se requiere de un tiempo de refrigeración para extraer el calor residual del núcleo, debido al incremento de temperatura producido por las energías emitidas de los productos de fisión, común en los reactores. Hay un tiempo corto en donde esta potencia calorífica cae hasta un 6 % luego de la parada del reactor. La importancia de conocer esta potencia obedece al tema de los eventos accidentales que puede provocar y afectar a los combustibles luego de una parada brusca del reactor, cuando se produce un corte en el sistema de refrigeración y no hay otra refrigeración que la que rodea al núcleo del reactor. En este trabajo se muestra los resultados de cálculo de la potencia residual del núcleo de U3O8 para el reactor RP-10, utilizando el código de cálculo ORIGEN 2.1 y verificando...
12
artículo
Publicado 2014
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Se muestra las consecuencias erosivas de la emisión de neutrones sobre la distribución de número de masa (A) y energía cinética (E) de los fragmentos de fisión inducida por neutrones térmicos de U-233 y U-235, respectivamente. Además se muestra los efectos de la ruptura de parejas de nucleones, y de la interacción electrostática entre fragmentos en el punto de escisión, sobre la distribución de masa y energía cinética en la región fría de la fisión inducida por neutrones térmicos de U-233, U-235 y Pu-239, respectivamente. La emisión de neutrones erosiona los efectos par-impar sobre la distribución de número de neutrones (δN) de los fragmentos, definido como la diferencia de los rendimientos relativos de los fragmentos con número par (N_p) y número impar (N_i) de neutrones, respectivamente. Para evitar los efectos de la emisión de neutrones, se estudia la fisión ...
13
artículo
Publicado 2011
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El método de doble energía ha sido usado por varios autores para medir la distribución de masa (A*) y energía cinética total de los fragmentos complementarios (EKT*) de la fisión espontánea del Cf-252, encontrándose un ensanchamiento de la desviación estándar de distribución de EKT* (σEKT*) en la región cercana a la simetría de masas (A* = 226). Usando el método Monte Carlo, mostramos que ese ensanchamiento se debe que para cada valor de A* se produce la superposición de distribuciones de EKT* correspondientes a fragmentos primarios con dos o más masas vecinas, respectivamente.
14
artículo
Publicado 2016
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Presentamos la metodología para determinar el inventario radiactivo de un elemento combustible perteneciente al núcleo de diseño del reactor RP-10, inicialmente propuesto en el año 1988, empleando el código de cálculo ORIGEN 2.1, que permite determinar la actividad de los 52 productos de fisión más característicos, su crecimiento en actividad durante la operación del reactor según las condiciones del diseño y la evolución del decaimiento de los productos de fisión, luego de 4 horas después de la parada del reactor, donde conservadoramente, un elemento combustible representa una fracción promedio de la potencia considerada en la evaluación del inventario radiactivo.
15
tesis de grado
Publicado 2019
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Universidad Nacional Agraria La Molina. Facultad de Ciencias. Departamento Académico de Biología
16
tesis doctoral
Publicado 1972
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En la presente investigación se hace una exposición sobre radiactividad natural, e incluyen algunos análisis espectrométricos de sedimentos. El estudio de la contaminación ambiental radiactiva en Lima como consecuencia de los ensayos nucleares en el Pacífico Sur que se inician el año 1966, permite establecer algunos parámetros útiles para el cálculo de dosis. Se ha efectuado determinaciones por espectrometría gamma y radioquímica de Cs-137 en muestras de carne recolectadas durante el último trimestre de 1971 y enero de 1972. Los resultados indican que la concentración, bastante baja, no es superior a 10 pCi en 5.100 kg de carne fresca. En Lima las dosis somáticas más altas recibidas por inhalación e ingestión de alimentos contaminados con productos de fisión de vida corta corresponden a los lactantes, el año 1966. Se estima la dosis a la tiroides en 77.2 mRems, un 7.7...
17
Publicado 2022
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El objetivo de este trabajo de investigación es definir como una figura natural en el que la humanidad está propensa, además de tener diversos usos, es importante para todas las ciencias ya que se cuenta con múltiples aplicaciones. Lo que se pretende conocer de la radiactividad es el uso de elementos presentes en la naturaleza, sin embargo, existen isotopos producidos por la acción humana mediante bombardeos a los núcleos con partículas procedentes de fuentes radiactivas volviendo en si a esos materiales radiactivos. Para el estudio de un elemento radiactivo es probable una posible desintegración; generalmente estos elementos emiten radiaciones que permiten revelar placas fotográficas como Bequerel, producir fluorescencia e ionizar gases, entre otros. La importancia de conocer el núcleo radiactivo son sus tres desintegraciones �����, �����, ����� p...
18
tesis de maestría
Publicado 2024
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El tecnecio 99 metaestable (99mTc) es el radioisótopo más usado en medicina nuclear para el diagnóstico por imágenes y su producción involucra el uso de reactores de investigación empleando diferentes métodos de separación del molibdeno 99 (99Mo). La irradiación de blancos de 235U produce 99Mo de fisión de alta actividad especifica que abastecen generadores de 99mTc, siendo los elevados costos de producción y la generación de residuos radiactivos sus principales desventajas. La otra técnica de obtención de 99mTc es por el método de extracción con solventes como metil etil cetona (MEC), que utiliza el 99Mo de baja actividad específica luego de irradiar MoO3 en polvo. En la presente tesis se ha obtenido el polímero quitosano pluma de calamar (PQPC), proveniente de restos de calamar gigante (Pota) y también se ha trabajado con quitosano comercial Sigma-Aldrich (PQSA), los...
