Neutron emission effects on fragment mass and kinetic energy distribution from fission of Pu-239 induced by thermal neutrons
Descripción del Articulo
The average of fragment kinetic energy (<E*>) and the multiplicity of prompt neutrons (v) as a function of fragment mass (m*), as well as the fragment mass yield (Y (m*)) from thermal neutron induced fission of Pu-239, have been measured by Tsuchiya et al. In that work the mass and kinetic ener...
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Formato: | artículo |
Fecha de Publicación: | 2010 |
Institución: | Instituto Peruano de Energía Nuclear |
Repositorio: | IPEN-Institucional |
Lenguaje: | inglés |
OAI Identifier: | oai:repositorio.ipen.gob.pe:20.500.13054/660 |
Enlace del recurso: | https://hdl.handle.net/20.500.13054/660 |
Nivel de acceso: | acceso abierto |
Materia: | Emisión de neutrones Plutonio 239 Fragmentación nuclear Energía cinética Neutrones térmicos Método de Monte Carlo |
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Montoya, ModestoRojas, JustoLobato, IvánRojas, JustoLobato, IvánMontoya, Modesto2017-06-19T17:28:37Z2017-06-19T17:28:37Z2010-11Montoya M, Rojas J, Lobato I. Neutron emission effects on fragment mass and kinetic energy distribution from fission of Pu-239 induced by thermal neutrons. Informe Científico Tecnológico. 2009; 9:36-40.1684-1662https://hdl.handle.net/20.500.13054/660The average of fragment kinetic energy (<E*>) and the multiplicity of prompt neutrons (v) as a function of fragment mass (m*), as well as the fragment mass yield (Y (m*)) from thermal neutron induced fission of Pu-239, have been measured by Tsuchiya et al. In that work the mass and kinetic energy are calculated from the measured kinetic energy of one fragment and the diference of time of flight of the two complementary fragments. However they do not present their results about the standard deviation σE* (m*). In this work we have made a numerical simulation of that experiment, assuming an initial distribution of the primary fragment kinetic energy (E(A)) with a constant value of the standard deviation as function of fragment mass (σE (A)). As a result of that simulation we obtain the dependence σE* (m*) which presents an enhancement between m* = 92 and m* = 110, and a peak at m* = 121.Tsuchiya et al. han medido los valores del promedio de la energía cinética <E*>, la multiplicidad neutrónica (v) en función de la masa (m*), así como el rendimiento de masa (Y (m*)) de los fragmentos de la fisión inducida por neutrones térmicos del Pu-239. La masa y la energía cinética han sido calculadas a partir de los valores medidos de energía cinética de un fragmento y la diferencia de tiempos de vuelo de los fragmentos complementarios. Sin embargo, los mencionados autores no presentan sus resultados acerca de la desviación estándar σE* (m*). En este trabajo hemos hecho una simulación numérica de ese experimento, suponiendo una distribución inicial de la energía cinética de fragmentos primarios (E(A)) con una desviación estándar constante en función de la masa de los fragmentos (σE (A)). Como resultado de la simulación de ese experimento, obtenemos la curva σE* (m*), la que presenta un ensanchamiento entre m* = 92, y m* = 110, así como un pico en m* = 121.application/pdfengInstituto Peruano de Energía NuclearPEinfo:eu-repo/semantics/openAccessInstituto Peruano de Energía NuclearRepositorio Institucional del Instituto Peruano de Energía Nuclearreponame:IPEN-Institucionalinstname:Instituto Peruano de Energía Nuclearinstacron:IPENEmisión de neutronesPlutonio 239Fragmentación nuclearEnergía cinéticaNeutrones térmicosMétodo de Monte CarloNeutron emission effects on fragment mass and kinetic energy distribution from fission of Pu-239 induced by thermal neutronsEfectos de la emisión de neutrones sobre la masa de los fragmentos y la distribución de energía cinética a partir de la fusión del Pu-239 inducida por neutrones térmicosinfo:eu-repo/semantics/articleORIGINALICT_2009_Pag 36-40.pdfICT_2009_Pag 36-40.pdfapplication/pdf261199https://repositorio.ipen.gob.pe/bitstream/20.500.13054/660/1/ICT_2009_Pag%2036-40.pdf980ea5c2b1d4ab1b6ed28948720015f8MD51LICENSElicense.txtlicense.txttext/plain; charset=utf-8103https://repositorio.ipen.gob.pe/bitstream/20.500.13054/660/2/license.txt7ecf7b0639239de61a3a1ede9c397fecMD52TEXTICT_2009_Pag 36-40.pdf.txtICT_2009_Pag 36-40.pdf.txtExtracted texttext/plain17075https://repositorio.ipen.gob.pe/bitstream/20.500.13054/660/3/ICT_2009_Pag%2036-40.pdf.txtac969f469afa731814174b18988ae830MD53THUMBNAILICT_2009_Pag 36-40.pdf.jpgICT_2009_Pag 36-40.pdf.jpgGenerated Thumbnailimage/jpeg17717https://repositorio.ipen.gob.pe/bitstream/20.500.13054/660/4/ICT_2009_Pag%2036-40.pdf.jpgab2b2ac109328abeac11f55dce64bd16MD5420.500.13054/660oai:repositorio.ipen.gob.pe:20.500.13054/6602022-02-07 18:09:06.062Repositorio Institucional del Instituto Peruano de Energía Nuclearrepositorio@ipen.gob.peU2UgRGlzdHJpYnV5ZSBiYWpvIHVuYSBMaWNlbmNpYSBDcmVhdGl2ZSBDb21tb25zIEF0cmlidWNpw7NuLU5vQ29tZXJjaWFsLVNpbkRlcml2YXIgNC4wIEludGVybmFjaW9uYWwuCg== |
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The average of fragment kinetic energy (<E*>) and the multiplicity of prompt neutrons (v) as a function of fragment mass (m*), as well as the fragment mass yield (Y (m*)) from thermal neutron induced fission of Pu-239, have been measured by Tsuchiya et al. In that work the mass and kinetic energy are calculated from the measured kinetic energy of one fragment and the diference of time of flight of the two complementary fragments. However they do not present their results about the standard deviation σE* (m*). In this work we have made a numerical simulation of that experiment, assuming an initial distribution of the primary fragment kinetic energy (E(A)) with a constant value of the standard deviation as function of fragment mass (σE (A)). As a result of that simulation we obtain the dependence σE* (m*) which presents an enhancement between m* = 92 and m* = 110, and a peak at m* = 121. |
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