Diagrama de fase do modelo colar de Kondo a baixas temperaturas

Descripción del Articulo

Una versión simplificada del modelo de Kondo, el modelo collar de Kondo, es estudiado a temperatura finita usando una representación para los spins de los momentos localizados y de los electrones de conducción en términos de operadores singleto y tripleto Kondo locales. Calculamos la función de Gree...

Descripción completa

Detalles Bibliográficos
Autor: Reyes López, Daniel Lorenzo
Formato: tesis de maestría
Fecha de Publicación:2004
Institución:Superintendencia Nacional de Educación Superior Universitaria
Repositorio:Registro Nacional de Trabajos conducentes a Grados y Títulos - RENATI
Lenguaje:portugués
OAI Identifier:oai:renati.sunedu.gob.pe:renati/2131
Enlace del recurso:http://renati.sunedu.gob.pe/handle/sunedu/1607330
Nivel de acceso:acceso abierto
Materia:Collar Kondo
Fermiones
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Fermiones pesados
Sistemas hamiltonianos
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description Una versión simplificada del modelo de Kondo, el modelo collar de Kondo, es estudiado a temperatura finita usando una representación para los spins de los momentos localizados y de los electrones de conducción en términos de operadores singleto y tripleto Kondo locales. Calculamos la función de Green de tiempo duplo para encontrar la relación de dispersión de las excitaciones del sistema. Mostramos que en tres dimensiones existe un estado ordenado antiferromagnético a temperatura finita, pero por otro lado en dos dimensiones el orden magnético de largo alcance solo sucede a T = 0. Finalmente, estudiamos el comportamiento de la línea crítica de Neel como función de la dimensión y mostramos que para d = 3 el exponente crítico cerca del punto crítico cuántico asume el valor de 0.5, lo cual está en concordancia con resultados de campo medio.
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spelling Amado Continentino, MúcioTroper, AmósReyes López, Daniel Lorenzo2021-02-25T19:49:49Z2021-02-25T19:49:49Z2004-11http://renati.sunedu.gob.pe/handle/sunedu/1607330Una versión simplificada del modelo de Kondo, el modelo collar de Kondo, es estudiado a temperatura finita usando una representación para los spins de los momentos localizados y de los electrones de conducción en términos de operadores singleto y tripleto Kondo locales. Calculamos la función de Green de tiempo duplo para encontrar la relación de dispersión de las excitaciones del sistema. Mostramos que en tres dimensiones existe un estado ordenado antiferromagnético a temperatura finita, pero por otro lado en dos dimensiones el orden magnético de largo alcance solo sucede a T = 0. Finalmente, estudiamos el comportamiento de la línea crítica de Neel como función de la dimensión y mostramos que para d = 3 el exponente crítico cerca del punto crítico cuántico asume el valor de 0.5, lo cual está en concordancia con resultados de campo medio.Uma versão simplificada do modelo da rede de Kondo (simetria de spin SU(2)), o modelo colar de Kondo (simetria U(1)), é estudada a temperatura finita usando uma representação para os spins dos momentos localizados e dos elétrons de condução em termos de operadores singleto e tripleto Kondo locais. Calculamos a função de Green de duplo tempo para encontrar a relação de dispersão das excitações do sistema. Mostramos que em 3-d existe um estado ordenado antiferromagnético µa temperatura finita mas em 2-d a ordem magnética de longo alcance só acontece a T = 0. Finalmente estudamos o comportamento da linha crítica de Neel como função da dimensão e mostramos que para d = 3 o expoente de deslocamento perto do ponto crítico quântico assume o valor de ψ = 1=2.Brasil. Conselho Nacional de Desenvolvimento Científico e Tecnológico (CNPq)application/pdfporCentro Brasileiro de Pesquisas FísicasBRinfo:eu-repo/semantics/openAccesshttps://creativecommons.org/licenses/by/4.0/deed.esSuperintendencia Nacional de Educación Superior Universitaria - SUNEDURegistro Nacional de Trabajos de Investigación - RENATIreponame:Registro Nacional de Trabajos conducentes a Grados y Títulos - RENATIinstname:Superintendencia Nacional de Educación Superior Universitariainstacron:SUNEDUCollar KondoFermionesTierras rarasFermiones pesadosSistemas hamiltonianoshttps://purl.org/pe-repo/ocde/ford#1.00.00https://purl.org/pe-repo/ocde/ford#1.03.03Diagrama de fase do modelo colar de Kondo a baixas temperaturasinfo:eu-repo/semantics/masterThesisCentro Brasileiro de Pesquisas FísicasFísicaMaestro en Físicahttp://purl.org/pe-repo/renati/level#maestrohttps://orcid.org/0000-0003-0167-8529https://orcid.org/0000-0001-7322-817810091803http://purl.org/pe-repo/renati/type#tesisORIGINALReyesLopezDL.pdfReyesLopezDL.pdfTesisapplication/pdf780417https://renati.sunedu.gob.pe/bitstream/renati/2131/1/ReyesLopezDL.pdf5ed28b91572717789516ce2f3936d6c6MD51Autorizacion.pdfAutorizacion.pdfAutorización del registroapplication/pdf169700https://renati.sunedu.gob.pe/bitstream/renati/2131/2/Autorizacion.pdf5ec9468c4975cfc461ceb0d0a4c4dd8dMD52LICENSElicense.txtlicense.txttext/plain; charset=utf-81748https://renati.sunedu.gob.pe/bitstream/renati/2131/3/license.txt8a4605be74aa9ea9d79846c1fba20a33MD53TEXTReyesLopezDL.pdf.txtReyesLopezDL.pdf.txtExtracted texttext/plain117989https://renati.sunedu.gob.pe/bitstream/renati/2131/4/ReyesLopezDL.pdf.txt6fc06ed7709009470389c977467237f1MD54Autorizacion.pdf.txtAutorizacion.pdf.txtExtracted texttext/plain3544https://renati.sunedu.gob.pe/bitstream/renati/2131/6/Autorizacion.pdf.txtcaeb28808eb27b29f6a5d30361775cbdMD56THUMBNAILReyesLopezDL.pdf.jpgReyesLopezDL.pdf.jpgGenerated Thumbnailimage/jpeg1219https://renati.sunedu.gob.pe/bitstream/renati/2131/5/ReyesLopezDL.pdf.jpg79fbbb3db0a6f00e04ba5f3732686b4aMD55Autorizacion.pdf.jpgAutorizacion.pdf.jpgGenerated Thumbnailimage/jpeg1707https://renati.sunedu.gob.pe/bitstream/renati/2131/7/Autorizacion.pdf.jpgb2c957313eaab6c8bbe8d09f19287197MD57renati/2131oai:renati.sunedu.gob.pe:renati/21312021-02-26 03:02:30.097Registro Nacional de Trabajos de Investigaciónrenati@sunedu.gob.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